球对称位势乃是一种只与径向距离有关的位势。许多描述宇宙相互作用的基本位势,像重力势、电势,都是球对称位势。这条目只讲述,在量子力学里,运动于球对称位势中的粒子的量子行为。
简介球对称位势乃是一种只与径向距离有关的位势。许多描述宇宙相互作用的基本位势,像重力势、电势,都是球对称位势。这条目只讲述,在量子力学里,运动于球对称位势中的粒子的量子行为。这量子行为,可以用薛定谔方程表达为
其中, 是普朗克常数, 是粒子的质量, 是粒子的波函数,V是位势,r是径向距离,E是能量。
由于球对称位势V(r)只与径向距离有关,与天顶角 、方位角 无关,为了便利分析,可以采用球坐标 来表达这问题的薛定谔方程。然后,使用分离变数法,可以将薛定谔方程分为两部分,径向部分与角部分。1
薛定谔方程采用球坐标 ,将拉普拉斯算子 展开:
满足薛定谔方程的本征函数 的形式为:
其中, , , ,都是函数。 与 时常会合并为一个函数,称为球谐函数, 。这样,本征函数 的形式变为:
角部分解答参数为天顶角 、方位角 的球谐函数 ,满足角部分方程
其中,非负整数 是角动量的角量子数。m(满足 )是角动量对于z-轴的(量子化的)投影。不同的与m给予不同的球谐函数解答 :
其中,i是虚数单位, 是伴随勒让德多项式,用方程定义为
而 是 阶勒让德多项式,可用罗德里格公式表示为
径向部分解答将角部分解答代入薛定谔方程,则可得到一个一维的二阶微分方程:
设定函数。代入方程(1)。经过一番繁杂的运算,可以得到
径向方程变为
其中,有效位势。
这正是函数为,有效位势为的薛定谔方程。径向距离r的定义域是从0到。新加入有效位势的项目,称为离心位势。2
参阅自由粒子
无限深方形阱
有限深方形阱
有限位势垒
Delta位势阱
Delta位势垒
有心力
本词条内容贡献者为:
王海侠 - 副教授 - 南京理工大学